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誘電体に電界を印加すると、誘電体内部に持つ電子やイオンなどの荷電体の移動による分極を生じ、
右図a,bのように正負の極性双極子が電界の方向に向きを揃えようとします。 1秒間に何百万回も極性が入れ替わる数〜数100MHzの高周波交流の電界中では、 右図cのように 電界の反転に追従しようとする双極子の激しい運動による摩擦が 発熱を生みだします。 |
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| もうすこし電気屋さん的 (^^; に説明しますと・・・ |
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Xc = 1／(2πfC) |
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図2-a のように誘電体と１対の電極板で構成されるコンデンサの容量を Ｃ とし、このコンデンサに交流電圧 Ｅ を印加すると、I ＝ Ｅ× 2πfＣ なる電流が流れ、同-b のベクトル図で示すように電流の位相は電圧に対して90゜進みます。 ところが、周波数が高い高周波交流では誘電体のロスにより δ だけ遅れ、同-c のように 90゜−δ ＝ θ だけしか進みません。 等価回路では同-d のように書き、Ｉ は IC と IR のベクトル合成されたものと考える事ができます。このうち電圧Ｅ と同位相である IR についてＰ ＝ IR × E なる発熱作用が発生します。 このδを誘電損失角、tanδ＝ IR／IC ＝1／2πfＣＲを誘電正接といい、誘電体である物質それぞれ固有の値をもっています。 |
図２-a に於いて
とすると、このコンデンサの容量は Ｐ＝Ｅ2／Ｒ＝Ｅ2×tanδ×2πｆＣ＝Ｅ2×tanδ×2πｆ×Ｓ／ｄ (Ｗ) 単位体積当たりの電力を考えると Ｐ0＝Ｐ／（Ｓ×ｄ） であるから、 Ｐ0＝(Ｅ2×tanδ×2πｆ×ε0×εr）／ｄ2 ＝（Ｅ／d）2×tanδ×2πｆ×ε0×εr ＝（Ｅ／d）2×5.56×10-11×ｆ×εr×tanδ （Ｗ／m3） よって発熱に係る単位体積あたりの電力は、電界の強さ(Ｅ／ｄ）の２乗、周波数ｆ、比誘電率εr、誘電正接tanδ に比例する、ということになります。 この式は誘電加熱を説明する時にしばしば用いられ、εr×tanδ をロス・ファクタと呼んで加熱しやすさの目安としています。表１は各種物質の比誘電率と誘電正接の例であり 0.01＜εr×tanδ＜１ 程度が良好な誘電加熱の条件とされています。 |
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